Книга "Удивительный мир звуков", Клюкин. И.И.

Краткое описание/вступление:

простейших  определений основных акустических  величин  все же  не обойтись.
Когда волна продольная, то есть направление колебаний частиц среды совпадает
с  направлением распространения волны, то  переменное (звуковое)  давление в
ней р связано с колебательной скоростью частиц v выражением
     р = Zv,
     где коэффициент  пропорциональности Z представляет  собой  акустическое
сопротивление  среды,  равное   произведению  плотности  среды  на  скорость
распространения  звука в  ней (не  путать со значительно меньшей по величине
v!). Электроакустики склонны именовать приведенное  выражение 
"акустическим
законом Ома",  хотя оно появилось раньше работ Ома. "Удобнее запоминать", --
утверждают они. Может быть, это и справедливо для  современного  общества, в
которое электротехника внедрилась весьма широко.
     Вторая формула относится  к определению  интенсивности или,  что то же,
силы звука,  представляющей  собой  поток  звуковой  энергии  через  единицу
площади фронта волны в единицу времени:
     J=0,5p2/Z=0,5v2Z
     Вооруженные  этими  двумя  начальными   буквами   акустической  азбуки,
приступим  к  интересующему нас  вопросу о явлениях  на границах разнородных
сред.
     Пусть звук произвольной частоты  падает  по  нормали из  среды с  малым
акустическим сопротивлением (например, воздушной) на границу среды с большим
акустическим  сопротивлением (вода,  кирпичная  кладка и  т.  п.).  Одним из
интересных,  хотя, быть может,  еще и не  поражающих нас феноменов, является
то, что в эту вторую  среду передается переменное (звуковое) давление, почти
вдвое превышающее звуковое давление в первой среде.
     Несложный  физико-математический  вывод подтвердил  бы  это.  Но,  быть
может, читателя убедит совсем уж простая демонстрация (имеющая,  согласимся,
скорее мнемонический,  чем физический характер). Демонстратор, которым может
быть всякий лектор, обходится самыми что н